若u≠0，则
xa=γ(Xa+uT)
xb=γ(Xb+uT)
ta=γ(T+uXa/c^2)
tb=γ(T+uXb/c^2)
此时tb-ta≠0，说明在xyz-t系，不是...
©2010-2025 Purasbar Ver3.0
[手机版]
[桌面版]
除非另有声明，本站采用知识共享署名-相同方式共享 3.0 Unported许可协议进行许可。
回复：狭义相对论简介1若u≠0，则
xa=γ(Xa+uT) xb=γ(Xb+uT) ta=γ(T+uXa/c^2) tb=γ(T+uXb/c^2) 此时tb-ta≠0，说明在xyz-t系，不是... |
回复：狭义相对论简介1尺缩效应（洛伦兹收缩）：
尺缩的实际效果就是，一个物体对于观察者静止时，观察者测量它的长度，比它对于这个观察者运动之后，观察者测量它的新长度要长，也就是说，物体运动越快，比静止时的长度越缩短。... |
回复：狭义相对论简介1光线角度变换
已知静止系一束任意角度K传播的光，设其初始从坐标原点处光源发出，则随着时间它所走过的光程为L=ct，t时刻光到达的位置点的坐标是(x,y) 根据三角函数定义，则sinK=y/... |
回复：狭义相对论简介1爱因斯坦速度变换
假定K参照系为第一观察者所在参照系，也叫“相对第一观测者静止的参照系”，简称“静止系”，K'系为第二相对观察者所在参照系，也叫“相对第一观察者运动系，相对第二观察者静止系”，简... |
回复：狭义相对论简介11) (舍掉)m>0,r>0,n>0,k>0，m=(1+k²)^(1/2)，n= (1+r²)^(1/2)
代入mr-nk=0，1={[(1+r²)/ (1+... |
回复：狭义相对论简介1分符号情况讨论：
由于mr-nk=0，即mr=nk，则只能有： 1)m>0,r>0,n>0,k>0 2)m>0,r... |
回复：狭义相对论简介1我们进行下面的推导：
由于我们知道，作为相对论物理量的空间坐标x和类空间坐标ict都应该满足变换：这里设两个具有速度差异的参照系xt和XT，其中XT在xt看来具有速度v>0（即v方向与x轴... |
回复：狭义相对论简介1洛伦兹变换（洛变换）
假定K参照系为第一观察者所在参照系，也叫“相对第一观测者静止的参照系”，简称“静止系”，K'系为第二相对观察者所在参照系，也叫“相对第一观察者运动系，相对第二观察者静止系”... |
回复：狭义相对论简介1物理规律数学形式跨参照系不变（简称相对性原理）
完整表述为，物理量的数学运算形式跨参照系不变。 解释： 物理量的数学形式，指物理量符合的物理规律的数学表达形式，包括量纲定义式不变，与... |
回复：狭义相对论简介1光速不变：
完整表述为，真空中的连续传播的光束的传播速率（简称光速）在任意参照系中观察者看来，都有统一的数值。 解释： 连续传播，指光束的传播过程，在观测者观测来说，无论在时间上还是... |